Стац. магн. поле – поле, независящее от времени, поле постоянного лин-го Эл.тока.

З-н Б-С-Л для проводника с током I элем которого dl создает в некой точке А индукцию поля dB записывается так  Кроме того магн. поле образ. Эл-м тока в dV равно

Th о магн. напряженности циркуляция в-ра напряж магн. поля по любому замкн. контуру = ∑ токов внутри контура

Их применение : расписать магн. поле ∞ длинного проводн. с током

1) Б-С-Л

   2) Th о цирк определим вид траектории, при уве-нии по кот. вел-на момента поля Н не изменяется. Данная траект–окружность, плоскость котор. перпендикул проводнику, а центр её на самом проводнике. Петля гистерезиса

                 Н_с-напряженность, называемая коэрцитивной силой (велич.       внешнего поля , котор. необход. приложить в обратном направлении, чтоб снять намагниченность ) I₀ остаточная намагниченность 4) χμ <<0 антиферромагнетики.

Они усиливают магн. поле в обратн направл. Их природа объясн. квант теор.  В=μμ₀Н => В= μμ₀

Магн. поле в вещ-ве. Всякое вещ-во при помещении его в магн. поле, измен. его величину. , где результ. поле, – магн. поле в вакууме для тех же движ. з-дов, магн. поле в-ва. Для хар-ки магн. свойств в-ва вводят понятие намагниченности в-ва – определяется отношением ∑-го момента в объеме ΔV к величине V. , где р_м=JS

В области относительно слабого магн. поля напряж. м.п.→ к намагничен. где χ–магн. восприимч. в-ва. Отношение В/В₀=1+ χ =μ; μ–показывает во сколько поле в среде > чем в вакууме. По величине χ все вещ-ва делятся :

1) χ , диамагнетики.В них под действием внешн. магн. поля атомы и молек. не имеющ магн. момента приобретают его, принимая его направление противоп. внешнему. В результате теплового движения ослабление поля не значительно.

2) χ , парамагнетик. Мол-лы или атомы их облад магн. моментом еще при отсутст. внешнего магн. поля. Внеш. магн. поле лишь упорядоч их вдоль поля, а тепловое движение разбивает, врезультате чего величина магн. поля увеличив незначительно.

3) μ ,χ >>1 – ферромагнетики –природа их связана с тем, что для отдельных в-в минимум энергии будет в том случае если магн. моменты соседних атомов однонаправлены. Элемент объема, в котором магн.момент имеют соотв. преимущественное направление , наз. доменами 

При поапдании во внеш. магн поле, магн. поле доменов упорядоч. вдоль поля. Для феромагн. μ зависит от внешн. поля Н. Велич намагн определ. предымторией намагничивания.

21. Распределение Ферми –Дирака Поверхн. Ферми. Электронный Газ.

Макроскоп. тело состоит из микрочастиц. З-н дв-я макрочаст. описыв. классич мех. Зн-н движ микрочаст.– квант.мех-ка. Зн-ны. движения 1)динамический x -положение, -скор.(импульс) Для того чтоб опред. сост. положение: 2) статистический метод X, mV – случайные (однозначно не определяемые). Вводят средние параметры: ср. по времени (ср. арифмет.) ;ср. по совокупности (ср.стат.)  В стат.физике принято ср. по времени совпад. со стат. средн.(«Эргодическая гипотеза», постулат принят, но не доказан).

Нахожд статистич. средн Максвелл→распр.Максвелла=> ввел плотность вероятности f ( v ) dV = dn / n , где dn от V до V + dV; n-общ. число част.,dn-число благопр. событ. В явном виде  

функция распределения хар-т плотность распр. частиц в пр-ве. Теория изуч. сист из большого числа частиц считает, что микрочаст. дв-ся по з-ну класс. мех-ки, наз. классич. статистикой. Теория, изучающ. повед. сист. из огран. числа. микрочаст. наз. квант. стат. Особ-ти кв.стат.: 1)неприменимо понят. траектории.; 2) энерг. прин. дискр. знач.; 3)в квант теор. им. масто принцип тождественности (неразличимость тожд. частиц)

Для разн. частиц. могут быть разные статистики в зависимости от спина Стат. Ферми-Дирака S= ;   стат.Бозе-Эншт.S=1 ;2 ,… стат. квант. и классич. науки о кол-ве частиц(низк. темп. принадл. квант стат.) Простейш. объект класс. стат. – идеальн. газ.(для квант. не применим т.к. присущи низкие темп.) Для квант. з-нов использ. газ эектр. провод-и в кристаллах (Ме) Чем ниже темпер. тем газ более идеален–меньше столкновений. Все частицы с прлуцелым спином подчин стат. Ф-Дирака(е^-,р,n –фермионы, с целым и нулевым спином–бозоны)Доказал это Паули. Фермионы подчин пр-пу Паули: в кажд. квант. сост.не может наход. более 1-й частицы. Бозоны не продчин пр-у Паули => в 1-м сост. их может быть сколь угодно много Ф-Д

μ–хим. потенц..; Б.–Энш.

Из квант стат. → распр.Максвела–Больмана. Стат. М.–Б. –модель частиц. Поверхн. Ферми –это изоэнергит. пов-ть в пр-ве квазиимп.-ов (изо=const).

ε (р)= ε_f отд. обл.-ть занятых e^- cостоян. при Т=0 от обл. в котор. e^- нет.эта модель позвол опис. микроч.-цы в крист-е.=> след. рожд. и исчез парами (е^-––дырка). Для стат Б.-Э. рожд-ся и гибнут по одиночке.

Теплоемкость С_V=3R; C_V=C_реш+C_е; C_V=3R+(3R\2)=9R\2=3,7*10⁴(Дж\(К*моль)) Колеб атомов=>гармон осциллятор.