Логометры ( измерители отношений) не имеют пружин. Противодействующий момент создается в них электрическим путем, поэтому даже в простейшем случае логометр имеет не одну, а две обмотки. При отсутствии тока стрелка совершенно исправного логометра может занимать любое положение, так как у логометра нет пружины, устанавливающей стрелку на нуль

Логометры Л-64 И ЛПР рассчитаны на подключение к ним термометров  сопротивления  как по двухпроводной, так и по трехпроводной схемам при определенных значениях сопротивления внешних соединительных линий

Номинальное значение сопротивления линий  . Соединяющих логометры с термометрами, установлено равным 5 или 15 Ом и указывается на его циферблате. Заданное значение сопротивления линии обеспечивается с помощью двух катушек  и включенных симметрично в оба плеча моста. Сопротивление каждой подгоночной катушки составляет *0.5 с допускаемым отклонением от номинала не более +0.5% от

Подгонка сопротивления линии при трехпроводиой схеме включения термометра  осуществляется раздельно для левого и правого проводов с помощью катушек  и . Измерение сопротивления каждого провода и соответствующей катушки при подгонке производится переносной поверочной установкой типа ППУ-55 или переносным мостом, погрешности измерения которых не должны превышать ±0,2% измеряемой величины.

Милливольтметр- в схему входит подгоночная катушка с сопротивлением Rп, предназначенная для подгонки сопротивления внешней цепи до величины Rвн, указанной в паспорте прибора. Rвн = (R_AB+R_FD+ Rc+ Ry) – внешнее по отношению к зажимам а, b прибора сопротивление цепи.

Пирометр работающий по закону Планка.

Формула Планка (1900 г.). Квантовая гипотеза, выдвинутая Планком, тела испускают свет дискретно (прерывисто) в виде определенных порций, величина такой порции называется квантом энергии

где h-постоянная Планка, равная 6,62*10^-34 Дж*с. Исходя из квантовых представлений о природе излучения, Планк получил формулу для спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела

где к — постоянная Больцмана, равная 1,38*10^-23 Дж/К; с - скорость света (3*10⁸ м/с).

Формула Планка хорошо согласуется с экспериментальными данными и содержит в себе частные законы теплового излучения

   Законы теплового излучения используются для измерения температуры раскаленных и самосветящихся тел, например, звезд. Методы измерения высоких температур, использующие зависимость, спектральной плотности энергетической светимости или интегральной энергетической светимости тел от температуры, называются оптической пирометрией

   Приборы для измерения температуры нагретых тел по интенсивности их теплового излучения в оптическом диапазоне называются пирометрами.

     В зависимости от того, какой закон теплового излучения используется при измерении температуры тел, различают радиационную, цветовую и яркостную температуры

Оптический пирометр ОППИР - 017. Пирометр частичного излучения (монохроматического типа) с исчезающей нитью переменного накала позволяет измерить температуру тел, нагретых выше температуры начала видимого свечения по их спектральной (монохроматической) яркости, наблюдаемой в лучах определенного цвета, (узкого диапазона длин волн) оцениваемой по значению приводимой с нею в фотометрическое равновесие эталонной регулируемой яркости нити электрической лампы накаливания.

   Оптический пирометр показывает действительную температуру только тогда, когда излучение накаленного тела, температура которого подлежит измерению, достаточно близка к излучению абсолютно черного тела. При остальных условиях пирометр измеряет температуру меньшую действительной, т.е. яркостную температуру. Шкала прибора градуируется в градусах яркостной температуры накаленного тела.

Принцип действия: по мере возрастания температуры любого накаленного тела, яркость его свечения увеличивается, а цвет изменяется. Это означает, что с изменением температуры изменяется процентное соотношение лучей различных длин волн, испускаемых накаленным телом и определяющих цвет излучения.

   Если сравнивать различные удельные мощности излучения всегда в одних и тех же монохроматических (т.е. одноцветных) лучах, то эти мощности будут зависеть от температуры накаливания тел.

Зависимость между удельной мощностью излучения, (т.е. мощностью, излучаемой единицей поверхности тела в единицу времени), длиной волны излучения (т.е. цветом излучения) и температурой излучателя дается законом Планка.

     Между тем, закон Планка справедлив только для абсолютно черного тела, представляющего собой воображаемый идеальный излучатель, развивающий наибольшую, принципиально возможную при данной температуре мощность излучения..

    Так как мощность реального тела при некоторой температуре всегда меньше мощности излучения абсолютно черного тела при той же температуре, то, оценивая температуру по монохроматической яркости, нельзя определить действительную температуру реального физического тела. Вместо нее всегда определяется относительно меньшая, так называемая ярко-стная температура, до которой надо нагреть абсолютно черное тело для того, чтобы его монохроматическая яркость была равна соответствующей фактической яркости реального физического тела. От яркостной температуры всегда можно перейти расчетным путем к действительной. Для этого нужно знать коэффициент монохроматической излучательной способности (соотношение яркостей) - соотношение монохроматических яркостей данного реального физического тела и абсолютно черного тела для выбранного цвета излучения и нужного интервала температуры (специальные таблицы)