Методика расчета и коррекция кинематических поправок являются наиболее разработанной процедурой цифровой обработки. Это связанно с особой важностью данной процедуры при накапливании по ОГТ.

Ввод кинематических поправок в сейсмограммы ОГТ осуществляют с целью трансформации осей синфазности однократно — отраженных волн в линии  = const, где  — двойное время пробега волны по лучу, нормальному к границе раздела. Выражение, определяющее кинематическую поправку  для данной точки приема с абсциссой , имеет вид:

_,

где  — время вступления отраженной волны в точку приема с абсциссой .

,

где  — эффективная скорость распространения волны до данной точки отражения;  — угол наклона границы раздела.

Величина  называемая фиктивной скоростью, определяет точность расчета кинематической поправки. Поскольку на начальном этапе обработки сведения о величинах  и  весьма приближенны, значения  и  определяются с погрешностями. Поэтому в практике обработки предусматриваются два этапа определения кинематических поправок.

На первом этапе рассчитывают исходные (априорные) кинематические поправки  на основе априорных данных о модели среды. При этом получают грубую оценку кинематической поправки. Сейсмическая запись в расчете исходных кинематических поправок не участвует.

На втором этапе выполняют коррекцию исходных кинематических поправок с использованием сейсмограмм, базирующуюся на способах разновременного криволинейного анализа по вееру гипербол (парабол). Суть криволинейного анализа заключается в переборе значений  и поиске данных, при которых максимизируется результат преобразования по заданному оператору обработки.

В результате находят либо дополнительные кинематические поправки, дающие в сумме с исходными скорректированную поправку, либо полную кинематическую поправку , обеспечивающую оптимальный эффект суммирования. Учитывая, что определение скорректированных кинематических поправок осуществляют в процессе многократного преобразования совокупности сейсмограмм с использованием достаточно сложных операторов, уже на этом начальном этапе обработки возникает необходимость в оптимальном построении алгоритма.

В большинстве сейсмогеологических ситуаций исходную кинематическую поправку  рассчитывают по формуле для нормального приращения годографа ОГТ отраженной волны в однородной среде с горизонтальными границами раздела:

;

здесь  либо эффективная , либо средняя  скорость.

Различие между  и искомой величиной  определяется разницей между принятой для расчета скоростью  и скоростью . В реальных условиях на скорость  оказывает влияние угол наклона, слоистость среды и криволинейность границы. Недостаточное знание всех этих характеристик и особенностей их изменения по линии профиля приводит к погрешностям определения кинематических поправок.

Функцию  обычно задают в виде ломаной линии значениями  и  в узловых точках. Значения  для промежуточных времен определяют на основе линейной интерполяции. Поэтому интервалы  выбирают из условия, при котором погрешность расчета исходной кинематической поправки на крайнем канале , обусловленная погрешностью , не превышает шага квантования . Такое задание априорной информации о скоростях применяют после коррекции кинематических поправок, когда найдены оптимальные значения кинематической поправки  растет с увеличением абсциссы  точки приема и обычно убывает с ростом . Поскольку на практике сейсмограмма представляет собой совокупность отсчетных значений, заданных с шагом квантования  кинематическую поправку также рассчитывают с заданным шагом. Поэтому интервалы  между изломами кривой  выбирают из условия, при котором погрешность расчета , обусловленная отклонением реальной кривой от аппроксимирующей ее прямой, не превышает шага квантования . Иногда исходные кинематические поправки  рассчитывают с использованием более сложных моделей сред. При этом  рассматривают как нормальное приращение годографа, т. е. условие  предполагают справедливым.

Поправки  рассчитывают с точностью до шага квантования  исходной записи. Это позволяет зависимость  для данного канала сейсмограмм ОГТ с абсциссой  на всем интервале  представить в виде ступенчатой функции (рис. 2), у которой каждое последующее значение  изменяется на заданный шаг .

Рис. 2 Ступенчатая функция

Исходя из условия дискретности ввода кинематической поправки , а также из того, что с ростом времени  совокупность поправок для всех значений  можно заменить поправкой  для начального  и таблицей времен , на которых поправка последовательно уменьшается на шаг . Поэтому исходные кинематические поправки целесообразно рассчитывать не в цикле обработки для каждого отсчетного значения , а заранее. Таблицы значений ,  и пикетов  профиля, которым соответствуют принятые для расчета  значения , запоминаются на магнитной ленте, поскольку при последующей обработке к ним могут неоднократно обращаться.